marimi si unitati de masura - lucrarea a
TRANSCRIPT
Lucrare pregătitoare A
MĂRIMI ŞI UNITĂŢI DE MĂSURĂ
1.1. Mărimi fizice
Numim mărime, în general, tot ceea ce variază cantitativ. De mare importanţă practică sunt mărimile fizice care pot fi evaluate cantitativ, exprimându-le valoric. În acest scop se aleg mărimi de referinţă, de aceeaşi natură cu cele de măsurat, în raport cu care se pun în corespondenţă biunivocă valorile cu şirul numerelor naturale. Cu alte cuvinte, mărimile fizice sunt măsurabile, direct sau indirect, cu mijloace de măsurare adecvate.
Mărimile fizice caracterizează şi măsoară proprietăţi fizice ale materiei determinând: starea, evoluţia stării, fenomene care satisfac legi obiective.
Mărimile fizice care exprimă aceeaşi proprietate, dar în cantităţi diferite, se numesc mărimi de aceeaşi natură.
În continuare vom avea în vedere numai mărimi fizice şi ca urmare, le vom numi pe scurt mărimi.
1.2. Mărimi fundamentale şi derivate
Mărimile fizice se definesc prin relaţii de definiţie şi prin legi fizice în care
intervin. Mărimile independente, care se definesc direct prin indicarea unităţii de
măsură şi a procedeului de măsurare şi indirect în funcţie de alte mărimi, se numesc mărimi fundamentale. Alegerea unei mărimi ca mărime fundamentală se face în funcţie de precizia cu care se poate realiza şi reproduce unitatea de măsură a ei. Numărul mărimilor fundamentale nu este limitat, însă este de preferat ca acest număr să nu fie prea mare. Prima dată, s-au adoptat ca mărimi fundamentale: lungimea, masa şi timpul, după care a apărut necesitatea adoptării şi a altor mărimi fundamentale: forţa, permitivitatea electrică, permeabilitatea magnetică, intensitatea curentului electric etc. În prezent sunt adoptate următoarele mărimi fundamentale: lungimea, masa, timpul, temperatura absolută (termodinamică), intensitatea curentului electric şi intensitatea luminoasă. Ulterior, din motive de necesitate, li s-a adăugat acestor mărimi şi cantitatea de substanţă.
Cu ajutorul mărimilor fundamentale se definesc mărimile derivate. De exemplu, viteza este o mărime derivată care, în mişcarea uniformă pe o anumită
direcţie, se defineşte prin relaţia: vts
= , în funcţie de spaţiul s şi timpul t care sunt
mărimi fundamentale. În schimb, forţa este o mărime derivată definită printr-o lege fizică: F = m·a, care până la urmă se exprimă tot în funcţie de mărimi fundamentale.
1.3. Ecuaţia dimensională. Sisteme de dimensiuni
Mărimilor fundamentale, li se asociază simbolul de dimensiune: lungimea – L, masa – M, timpul – T, temperatura absolută – Θ, intensitatea curentului electric – I, intensitatea luminoasă – J şi cantitatea de substanţă – M. Mărimilor derivate li se asociază simbolul în paranteză unghiulară: viteză - ‹ v › , forţă - ‹ F › etc.
Ecuaţia dimensională a unei mărimi derivate se obţine înlocuind mărimile fundamentale, în relaţia de definiţie, prin simbolul de dimensiune
corespunzătoare. De exemplu, ecuaţia dimensională a vitezei: 1−⋅==⟩⟨ TLTLυ ,
ecuaţia dimensională a acceleraţiei (în mişcarea uniform accelerată): 2−⋅=
⟩⟨=⟩⟨ TL
Tva etc. Dacă relaţia de definiţie conţine un factor numeric,
diferenţiale sau derivate ale unor mărimi, factorul numeric şi semnul diferenţialei respectiv derivatei se ignoră când se stabileşte ecuaţia dimensională. De exemplu,
ecuaţia dimensională a energiei cinetice 2
2mvEc = : 222 −⋅⋅=⟩⟨=⟩⟨ TLMvMcE ,
ecuaţia dimensională a lucrului mecanic δL vdF rr= : ‹L› 22 −⋅⋅=⟩⟨= TLMFL ,
ecuaţia dimensională a coeficientului de dilatare 1:1 −Θ=⟩⟨
∂∂
= pp
p TV
Vαα etc.
În virtutea invarianţei legilor fizice, în raport cu schimbarea unităţilor de măsură, relaţiile de definiţie sau cele provenind din legi fizice, care se stabilesc între mărimi, trebuie să fie omogene dimensional şi această proprietate fundamentală este verificată de ecuaţia dimensională.
Numim sistem de dimensiuni, grupul de mărimi fundamentale cu ajutorul cărora se pot defini univoc toate mărimile derivate. Alegerea mărimilor fundamentale (natura şi numărul lor) şi ca urmare a sistemului de dimensiuni, deşi arbitrară, ar trebui să satisfacă condiţiile:
− în relaţiile fizice care se stabilesc, să apară un număr mic de constante universale.
− numărul mărimilor cu aceeaşi dimensiune (de exemplu lucrul mecanic şi momentul forţei) să fie cât mai mic.
S-a constatat că aceste condiţii sunt îndeplinite în mod optim, dacă se aleg mărimile fundamentale indicate mai înainte şi în acest caz, ecuaţia dimensională a unei mărimi derivate A, are forma generală:
‹A›L M T Θ I J = Lα M β T γ Θ δ I ε J ω, (1.1)
unde α, β,….., ω reprezintă respectiv dimensiunea mărimii A în raport cu mărimile fundamentale: lungime, masă, ……, intensitate luminoasă.
1.4. Măsurarea. Unităţi de măsură.
Măsurarea este un proces fundamental în Fizică şi constă în a stabili de câte
ori se cuprinde într-o mărime, o altă mărime de aceeaşi natură, bine definită şi aleasă prin convenţie ca unitate de măsură. Astfel, dacă notăm cu [A] unitatea de măsură a mărimii A şi cu a valoarea numerică măsurată, atunci ecuaţia măsurării este:
[ ] [ ]AaAaAAdef
⋅=⇒= , (1.2)
care arată că valoarea unei mărimi este egală cu produsul dintre valoarea numerică şi unitatea de măsură adoptată. Această ecuaţie trebuie să satisfacă condiţiile: A şi [A] să fie de aceeaşi natură şi a ≠ 0.
Dacă o mărime A se măsoară cu două unităţi diferite, [A]1 şi [A]2, ecuaţia (1.2.) duce la :
[ ][ ] KAA
aa
==1
2
2
1
, (1.3)
care arată că valoarea numerică a unei mărimi variază invers proporţional cu unitatea de măsură, iar raportul K se numeşte factor de transformare cu care se trece de la o unitate la alta. De exemplu, dacă [A]1 = 1kg şi [A]2 = 1g, urmează că factorul K = 10-3.
Considerăm că mărimea C se defineşte, în funcţie de mărimile A şi B, prin relaţia:
C = A · B (1.4) În urma măsurării, se obţine: C = c [C], A = a [A], B = b [B] şi relaţia (1.4)
se pune sub forma:
[ ] [ ][ ] abqabC
BAc ⋅=⋅⋅
= , (1.5)
unde:
[ ] [ ][ ]C
BAq ⋅= , (1.6)
se numeşte coeficient parazit şi depinde de unităţile cu care se măsoară mărimile respective.
Unităţile tuturor mărimilor fizice ar putea fi alese în mod arbitrar, independente unele de altele şi ca urmare, toate relaţiile fizice ar conţine câte un coeficient parazit, complicându-le structura. Ansamblul unor astfel de unităţi constituie un sistem necoerent de unităţi de măsură.
Situaţia se simplifică considerabil dacă mărimea unităţilor de măsură se alege astfel încât q = 1 şi se obţine: [C] = [A]· [B] , (1.7) numită relaţia de condiţie, datorită căreia relaţia (1.5.) devine: c = a · b (1.8)
În acest caz, unitatea mărimii C nu mai este arbitrară deoarece derivă din unităţile mărimilor A şi B, iar numărul unităţilor definite arbitrar scade foarte mult.
Ca şi mărimile, unităţile de măsură se împart în două grupe: unităţi fundamentale şi unităţi derivate corespunzătoare mărimilor respective.
Unităţile fundamentale sunt independente, se aleg convenţional şi se notează prin simboluri consacrate (litere mici).
Unităţile derivate depind de unităţile fundamentale (sunt dependente) prin aceleaşi relaţii stabilite între mărimile derivate şi mărimile fundamentale. O unitate derivată se notează prin simbolul mărimii în paranteză pătrată şi unităţile fundamentale prin care se exprimă se menţionează prin indici corespunzători, care se scriu în afara parantezei. Ecuaţia unităţii se stabileşte înlocuind, în ecuaţia dimensională, mărimile fundamentale cu unităţile lor. Ce exemplu, dacă lungimea se măsoară în metri (m) şi timpul în secunde (s), ecuaţia unităţii pentru viteză se
stabileşte : [ ] 1−==⇒=⟩⟨ mssmv
TLv msLT .
Ansamblul tuturor unităţilor de măsură, fundamentale şi derivate, constituie un sistem coerent de unităţi de masă. În sistemul coerent de unităţi, coeficientul parazit este eliminat din majoritatea relaţiilor fizice.
1.5. Sisteme de unităţi de măsură. Sistemul Internaţional de unităţi de
măsură (S.I.)
Unităţile fundamentale împreună cu unităţile derivate definite constituie sistemul de unităţi de măsură.
Deoarece unităţile fundamentale se aleg în mod convenţional, unui sistem de dimensiuni îi pot corespunde mai multe sisteme de unităţi de măsură, dar fiecare trebuie să îndeplinească anumite condiţii:
− unităţile fundamentale să fie independente;
− să poată fi aplicat în toate capitolele fizicii; − să fie coerent. De-a lungul timpului au fost în vigoare mai multe sisteme de unităţi de
măsură, dar care nu au dat satisfacţie în totalitate. Primul sistem de unităţi de măsură ştiinţific a fost sistemul metric, propus în
1789 şi avea la bază două unităţi fundamentale: metrul (m) şi kilogramul (kg). Pe măsură ce s-au dezvoltat ştiinţa şi tehnica, s-au constituit noi sisteme de
unităţi de măsură, pornind de la sistemul metric. Astfel, amintim sistemele: CGS cu unităţile fundamentale: centimetru (cm), gram (g), secunda (s) şi variantele CGSε0 şi CGSµ0 cu câte o unitate fundamentală, în plus pentru primitivitatea electrică respectiv permeabilitatea magnetică, MKS cu unităţile fundamentale: metru (m), kilogram (kg), secunda (s), MKfS şi MTS preferate în tehnică unde se lucrează cu kilogram forţă (kgf) sau cu tona (T), MKSA care are în plus amperul (A) ca unitate fundamentală etc.
Existenţa unui număr mare de sisteme de unităţi de măsură, a dus la mari dificultăţi în ştiinţă şi tehnică şi în consecinţă a apărut necesitatea uniformizării măsurărilor în toate domeniile fizicii utilizând un sistem standard de unităţi de măsură.
În cadrul celei de-a –XI-a Conferinţe Generale de Măsuri şi Greutăţi (Paris 1960) s-a hotărât adoptarea Sistemului Internaţional de unităţi (S.I.), bazat pe unităţi fundamentale, corespunzătoare mărimilor fundamentale menţionate în 1.3, care urmează să fie definite.
− metru (m) reprezintă lungimea egală cu 1.650.763,73 lungimi de undă în vid ale radiaţiei care corespunde tranziţiei între nivelele de energie 2p10 şi 5d5 ale atomului de kripton86.
− secunda (s) reprezintă durata a 9.192.631.770 perioade ale radiaţiei corespunzătoare tranziţiei între cele două nivele hiperfine ale stării fundamentale a atomului de cesiu113.
− kilogram (kg) reprezintă masa unui dm3 de apă pură la 40C.
− kelvin (K) reprezintă fracţiunea 16,273
1 din temperatura absolută a stării
triple a apei. − amper (A) reprezintă intensitatea curentului electric constant, care
menţinut în două conductoare paralele, rectilinii, de lungime infinită şi de secţiune circulară neglijabilă, aşezate în vid, la distanţa de un metru unul de altul, ar produce între acestea, pe lungime de un metru, o forţă egală cu 2 · 10-7 N.
− candelă (cd) reprezintă intensitatea luminoasă, în direcţia normalei, a
unei suprafeţe cu aria de 600000
1 metri pătraţi, a unui corp negru la temperatura
de solidificare a platinei la presiunea de 1,01325 2mN .
− mol (mol) (propusă spre adoptare) reprezintă cantitatea de substanţă a unui sistem care conţine un număr de unităţi elementare (atomi, molecule, ioni, electroni etc.) egal cu numărul atomilor existenţi în 0,012 kilograme de carbon12.
− radian (rad) (suplimentară) reprezintă unghiul plan cu vârful în centrul unui cerc, care delimitează pe circumferinţa cercului un arc, a cărui lungime este egală cu raza cercului.
− steradian (sr) (suplimentară) reprezintă unghiul solid cu vârful în centrul unei sfere, care delimitează pe suprafaţa sferei o arie egală cu aria unui pătrat, a cărui latură este egală cu raza sferei.
Sistemul Internaţional de unităţi de măsură este un sistem general, coerent, practic şi permite definirea unităţilor derivate în funcţie de unităţile fundamentale adoptate şi neadoptate încă.
Unităţile derivate se împart în patru grupe: − unităţi derivate care se exprimă în funcţie de unităţi fundamentale: metru
pătrat (m2), metru pe secundă
sm , kilogram pe metru cub
3m
kg etc.
− unităţi derivate care se exprimă în funcţie de unităţi fundamentale şi
care au denumiri speciale: newton
⋅
= 2smkgN , joule
⋅= 2
2
smkgJ , pascal
⋅
== 22 smkg
mNPa etc.
− unităţi derivate care se exprimă în funcţie de unităţi cu denumiri speciale
şi de unităţi fundamentale: newton pe metru pătrat
2m
N , joule pe metru cub
3m
J etc.
− unităţi derivate care se exprimă în funcţie de unităţi suplimentare
(neadoptate încă) şi unităţi fundamentale şi derivate: radian pe secundă
srad ,
steradian- metru (sr · m), watt pe steradian
srW etc.
Menţionăm că pentru scrierea denumirilor unităţilor derivate s-au adoptat anumite prescripţii:
− unitatea derivată care se defineşte prin produsul altor unităţi (fundamentale sau derivate) are denumirea formată din denumirile unităţilor respective, separate prin liniuţă orizontală şi simbolul se obţine scriind simbolurile unităţilor componente separate prin punct: joule = watt · secundă (J = W · s), joule = newton · metru (J = N · m) etc.
− unitatea derivată care se defineşte prin raportul altor unităţi (fundamentale sau derivate) au denumirea formată din denumirile unităţilor respective separate prin silaba “pe”: pascal = newton pe metru pătrat
= 2mNPa , metru pe secundă
sm etc.
− unităţile care poartă numele unui savant se scriu cu literă mică, iar simbolul cu literă mare: newton (N), joule (J), kelvin (K) etc; simbolul se scrie la fel la singular şi la plural: 1m, 20m etc.
1.6. Unităţi de măsură pentru mărimi din fizica fenomenelor termice În fizica fenomenelor termice sunt suficiente mărimile fundamentale: L, M,
T, Θ, Q, cu unităţile fundamentale în S.I. respectiv: m, kg, s, K, mol. Ecuaţia dimensională (1.1) devine:
‹A›S.I.= Lα M β T γ Θ δ (1.9)
şi îi corespunde ecuaţia unităţii: [A]S.I.= mα·kgβ·sγ·k δ
(1.10) Ţinând seama de ecuaţiile (1.9–1.10), se stabilesc unităţile de măsură pentru
mărimile care intervin în fizica fenomenelor termice şi rezultatele sunt prezentate în tabelul 1.
Tabelul 1 Unităţi de măsură ale Sistemului Internaţional pentru mărimi din fizica fenomenelor termice
Mărimea Unitatea S.I.
Nr. crt. Denumirea Simbol
Relaţia de definiţie
(definiţia)
Simbol dimensional Denumirea Simbol
0 1 2 3 4 5 6
1. Unităţi ale mărimilor privind spaţiul, timpul, masa şi temperatura
0 1 2 3 4 5 6 1.1 Lungime l --- L metru m 1.1.2 Lăţime b --- L metru m 1.1.3 Înălţime h --- L metru m 1.1.4 Grosime d --- L metru m 1.1.5 Distanţă s --- L metru m
0 1 2 3 4 5 6
1.2 Arie A,Σ A= l b L2 metru pătrat m2
1.3 Volum, capacitate V V= l bh L3 metru cub m3
1.4 Unghi plan α, β, γ …. raza
arculuilungimea =α
--- radian rad
1.5 Unghi solid Ω, ω patratlarazasfericeraria
.sup
=Ω
--- steradian sr
1.6 Timp t --- T secundă s
1.7 Viteză v dtdsv = L T-1 metru pe
secundă sm
1.8 Acceleraţie a dtdva = L T-2
metru pe secundă la
pătrat 2s
m
1.9 Masă m --- M kilogram kg
1.10 Densitate ρ dVdm
=ρ M L-3 kilogram pe metru
cub 3m
kg
1.11 Impuls p P= m·v L M T-1Kilogram-metru pe secundă s
mkg ⋅
1.12 Forţă F dtdpF = L M T-2 newton
2skgm
N⋅
=
=
1.13 Presiune p Σ
=Fp L-1 M T-
2
newton pe metru pătrat 2
2
smkg
mN
⋅=
=
1.14 Tensiune superficială σ
lF
=σ L-2 M T-
2 newton pe
metru
skg
mN
=
=
1.15 Temperatura absolută t,Θ,T --- Θ kelvin K
2. Unităţi ale mărimilor de structură
0 1 2 3 4 5 6
2.1 Cantitatea de substanţă υ --- Q mol mol
2.2 Masa molară µ(M) υ
µ m= M Q-
1 kilogram pe
mol molkg
2.3 Număr de particule N
Număr de particule din
sistem --- 1 1
2.4 Volum molar Vm υVVm = L3 Q-
1 metru cub
pe mol molm3
2.5 Concentraţie de particule n
dVdNn = L-3 unu pe
metru cub 3
1m
3. Unităţi ale funcţiilor termodinamice
0 1 2 3 4 5 6
3.1 Lucru mecanic L δL = pdV M L2 T-2 joule 2
2
smkgJ ⋅
=
3.2 Energie internă
(proces adiabatic)
U dU = -δL M L2 T-2 joule 2
2
smkgJ ⋅
=
3.3 Căldură Q δQ = dU+ δL M L2 T-2 joule 2
2
smkgJ ⋅
=
3.4 Entropie S TQdS δ
= ML2 T-2Θ-1 joule kelvin Ks
mkgKJ
⋅⋅
= 2
2
3.5 Entalpie H H = U+pV 3.6 Energie liberă F F = U-TS
3.7 Entalpie liberă G G = H-TS M L2 T-2 joule 2
2
smkgJ ⋅
=
3.8 Potenţial macrocanonic Ω Ω = F-µυ
3.9 Potenţial chimic molar µ
υµ G
= ML2T-2· mol-1
joule mol mols
mkgJ⋅⋅
= 2
2
4. Unităţi ale coeficienţilor termodinamici
0 1 2 3 4 5 6
4.1 Coeficient de dilatare
αX x = p, S
XX T
VV
∂∂
=1α Θ-1 1 / kelvin K-1
4.2
Coeficient de dilatare la presiune constantă
αP P
P TV
V
∂∂
=1α
4.3
Coeficient de dilatare la entropie constantă
αs S
S TV
V
∂∂
=1α
4.4 Coeficient termic al presiunii
βx x = V, S
XX T
PP
∂∂
=1β
4.5
Coeficient termic al
presiunii la volum
constantă
βv V
V TP
P
∂∂
=1β
Θ-1 1 / kelvin K-1
4.6
Coeficient termic al
presiunii la entropie constantă
βs S
S TP
P
∂∂
=1β Θ-1 1 / kelvin K-1
4.7 Coeficient de compresiune
Kx x = T, S
XX P
VV
K
∂∂
−=1
4.8 Coeficient de compresiune izotermică
KT T
T PV
VK
∂∂
−=1
4.9 Coeficient de compresiune izoentropică
KS S
S PV
VK
∂∂
−=1
LM-1T2 metru pătrat / newton
12
−= aPNm
4.10 Capacitate calorică
C’X x = V, p
XX dT
QC
=
δ'
4.11
Capacitate calorică la
volum constant
C’V V
V dTQC
=
δ'
4.12
Capacitate calorică la presiune constantă
C’p P
P dTQC
=
δ'
L2MT-
2Θ-1 joule pe kelvin 12
2
−− ⋅⋅
⋅=
Ks
kgmKJ
4.13 Căldură specifică
cX x = V, p
XX dT
Qm
c
=
δ1
4.14
Căldură specifică la
volum constant
c V V
V dTQ
mc
=
δ1
L2T-2Θ-1 joule pe kg -kelvin
12
2
−− ⋅⋅
=⋅
Ks
mKkg
J
4.15
Căldură specifică la
presiune constantă
c p P
P dTQ
mc
=
δ1
4.16 Căldură molară
CX x = V, p
XX dT
QC
=
δυ1
4.17
Căldură molară la
volum constant
CV V
V dTQC
=
δυ1
4.18
Căldură molară la presiune constantă
Cp P
P dTQC
=
δυ1
L2MT-
2Θ-1Q-1
joule pe mol -kelvin
12
2
−−− ⋅⋅
=⋅
molKs
kgmKmol
J
4.19
Raportul căldurilor
molare
γ V
P
V
P
cc
CC
==γ ---
unu
1
4.20 Căldura
latentă de dilatare
'VΛ
TV dV
Q
=Λ
δ' L-1 M T-2 joule pe metru cub 21
3
−− ⋅⋅
⋅=
sm
kgmJ
4.21
Căldura latentă de dilatare
specifică Vλ
TV dV
Qm
=
δλ 1L-1 T-2
joule pe metru cub-kilogram 1
3
−− ⋅=
=⋅
sm
kgmJ
4.22
Căldura latentă de dilatare molară
VΛ T
V dVQ
=Λ
δυ1 L-1 M T-
2 Q
joule pe metru cub-
mol 21
3
−− ⋅⋅
=⋅
molsm
kgkgm
J
4.23
Căldura latentă de compresi-
une
'pΛ
Tp dP
Q
=Λ
δ' L3
joule-metru
pătrat pe newton
32
mNmJ
=⋅
4.24
Căldura latentă de compresi-
une specificăpλ
Tp dP
Qm
=
δλ 1 L3 M-1
joule-metru
pătrat pe newton-kilogram
kgm
kgNmJ 32
=⋅⋅
4.25
Căldura latentă de compresi- une molară
pΛ
Tp dP
Q
=Λ
δυ1 L3 Q-1
joule-metru
pătrat pe newton-
mol molmmolNmJ
3
2
=
=⋅⋅
4.26
Căldura latentă de
tranziţie de fază
'trΛ
4.27 Căldura
latentă de vaporizare
'vΛ
4.28
Căldura latentă de condensa-
re
'cΛ
4.29 Căldura
latentă de topire
'tΛ
4.30 Căldura
latentă de so-lidificare
'sΛ
4.31 Căldura
latentă de sublimare
'sbΛ
4.32
Căldura latentă de desubli-
mare
'dbΛ
Căldura schimbată în tranziţie de fază
(proces discontinuu izoterm-izobar)
L2 M T-2 joule 2
2
−⋅
=
s
kgmJ
4.33
Căldura latentă
specifică de tranziţie
λtr : λv λc λt λs λsb λdb
mtr
tr
'Λ=λ
L2 T-2 joule pe
kilogram 2
2
−⋅
⋅=
s
mkgJ
4.34 Căldura
latentă molară de tranziţie
Λtr : Λv Λc Λt Λs Λsb Λdb
υλ
'tr
trΛ
= L2M T-2
Q-1 joule pe
mol 12
2
−−⋅
=
mols
kgmmol
J
4.35 Putere calorică λp
Căldura degajată de unitatea de masă a unui combustibil
L2 T-2 joule pe kilogram
2
2
−⋅
⋅=
s
mkgJ
5.1 Unităţi ale mărimilor de transport
0 1 2 3 4 5 6
5.1 Flux de masă mΦ
dtdm
m =Φ M T-1 kilogram pe secundă
1−⋅ skg
5.2 Flux de particu-
le NΦ
dtdN
N =Φ T-1 unu pe secundă
1−s
5.3 Curent de masă mJ
r n
mm d
dJΣΦ
=r
L-2 M T-1
kilogram pe metru pătrat-
secundă 12 −− ⋅⋅ smkg
5.4 Curent de particu-
le NJr
n
mN d
dJΣΦ
=r
L-2 T-1
unu pe metru pătrat-
secundă sm ⋅−2
5.5 Densi- tate ρ
dVdm
=ρ L-3 M kilogram pe metru cub
33
−⋅= mkgmkg
5.6 Concen- traţie n
dVdNn = L-3 unu pe metru
cub 3
3
1 −= mm
5.7 Gradien-
tul densităţii
ρ∇
zk
yj
xi
∂ρ∂
+∂ρ∂
+
+∂ρ∂
=ρ∇
rr
r
L-4 M kilogram pe mertru la a
patra
44
−⋅= mkgmkg
5.8
Gradien- tul
concen- traţiei
n∇
znk
ynj
xnin
∂∂
+∂∂
+
+∂∂
=∇
rr
r
L-4 unu pe metru la a patra
44
1 −= mm
5.9 Difuzivi- tatea D
n
J
JD
N
m
∇−=
=ρ∇
−=
r
r
L2 T-1 metru pătrat pe secundă
122
−⋅= sms
m
5.10 Flux de energie
(căldură)
ΦU (ΦQ) dt
dUU =Φ
L2 M T-3 joule pe
secundă 32 −⋅= smkg
sJ
5.11 Curent de energie
(căldură)
( )QU JJrr
n
UU d
dJΣ
Φ=
r
M T-3 joule pe secundă-
metru pătrat
32
−⋅=⋅
skgmsJ
5.12 Densitate de energie u
dVdUu = L-1 M T-2 joule pe
metru cub 21
3−−⋅= smkg
mJ
5.13
Gradien- tul
densităţii de energie
u∇
zuk
yuj
xuiu
∂∂
+∂∂
+
+∂∂
=∇
rr
r
L-2 M T-2 joule pe
metru la a patra
224
−− ⋅⋅= smkgmJ
5.14 Gradien-
tul tempe-raturii
T∇
zTk
yTj
xTiT
∂∂
+∂∂
+
+∂∂
=∇
rr
r
Θ L-1 kelvin pe metru
1−⋅= mKmK
5.15 Difuzivi-
tate termică
K u
JK U
∇−=
r
L2 T-1 metru pătrat pe secundă s
m2
5.16 Conduc- tivitate termică
kcVρ=ℵ
u
J U
∇−=ℵ
r
L M T-3 Φ-1 watt pe metru-kelvin
12 −− ⋅⋅
⋅⋅=⋅
Ks
mkgKm
W
5.17 Flux de impuls XpΦ dt
dp Xp X
=Φ
L M T-2
kilogram-metru pe
secundă la pătrat 2
2
−⋅⋅
⋅=⋅
sm
kgs
mkg
5.18 Curent de impuls XpJ
n
pp d
dJ X
X Σ=
φ
L-1 M T-2
kilogram pe metru-
secundă la pătrat Pa
mN
smkg
==
=⋅
2
2
5.19 Densitate de impuls Xp XX vp ⋅= ρ
L-2 M T-2
kilogram pe metru pătrat-
secundă 12
2
−− ⋅⋅
⋅=⋅
sm
kgsm
kg
5.20 Gradien- tul vitezei dz
dvX dz
dvX T-1 unu pe secundă
1−s
5.21
Gradien- tul
densităţii de impuls
dzdpX
dzdv
dzdp XX ρ= L-3 M T-1
kilogram pe metru cub-
secundă 13
3
−−⋅
⋅=⋅
sm
kgsm
kg
5.22
Vâscozi- tatea
cinemati- că
υ dz
dpJp
X
X−=υL2 T-1 metru pătrat
pe secundă Sts
m 42
10=
5.23 Vâscozi-
tatea dinamică
η = ρυ dz
dvJp
X
X−=η L-1 M T-1
kilogram pe metru-
secundă daPsm
kgsm
kg
=⋅
⋅=
−− 12
Pentru unele mărimi fizice sunt necesari multipli şi submultipli unităţilor S.I., care
se formează cu ajutorul unor factori zecimali şi denumirea lor se exprimă prin prefixe S.I., prezentate în tabelul 2.
Tabelul 2
Factor de multiplicare Prefix Simbolul prefixului 1012 terra T 109 giga G 106 mega M 103 kilo K 102 hecto H 10 deca Da
10-1 deci D 10-2 centi Cm 10-3 mili M 10-6 micro Μ
10-9 nano N 10-12 pico P 10-15 faeto F 10-18 atto A
Unii multipli şi submultipli ai unităţilor S.I. au primit nume şi simboluri speciale
prezentate în tabelul 3. Tabelul 3
Nr crt Mărimea Multiplu sau
submultiplu unităţii S.I. Denumirea
specială Simbolul
1 Volumul, capacitate 10-3 m3 litru l 2 Masă 103 kg tonă t 3 Forţă, greutate 10-5 N dynă dyn
4 Presiune 105 2m
N bar bar
5 Lucru mecanic, căldură, energie 10-7 J erg erg
6 Vâscozitatea dinamică 10-1 2msN ⋅ poise P
7 Vâscozitatea cinematică 10-4 s
m2 stokes St
Din motive practice şi de uz, pentru unele mărimi, se admit unităţi tolerate şi unele
dintre acestea sunt prezentate în tabelul 4. Tabelul 4
Nr ctr Mărimea
Unitatea S.I. (denumire şi
simbol) Denumire şi simbol Valoarea
echivalentă în S.I.
minut (min) 60 s oră (h) 3600 s 1 Timp Secundă (s) zi (d) 43 200 s
2 Forţă Newton (N) kilogram forţă (kgf) 9,80665 N
atmosferă fizică (atm) 1,01325 2m
N
atmosferă tehnică (at) = kilogram forţă pe
centimetru pătrat
2cmkgf
9,80665·104· ·2m
N
milimetru coloană de mercur (mmHg) sau torr
1,33322·102· ·2m
N
3 Presiune
Newton pe metru pătrat
2mN
milimetru coloană de apă (mmH2O)
9,80665 2m
N
4 Lucru mecanic joule (J) kilogram forţă-metru (kgf·m) 9,80665 J
calorie la temperatura de 15 grade (cal15)
4,1868 J 5 Căldură joule (J) Calorie internaţională
(calIT) 4,1855 J
6 Temperatură kelvin (K) Grad celsius (0C) ≈1K
În fine, unele relaţii dintre mărimile din fizică fenomenelor termice conţin şi constante cum ar fi:
- Volumul molar al gazului în condiţii normale: Vom = 22,420·10-3 m3·mol-1 (p0 = 1atm, t0 = 00C )
- Numărul lui Loschmidt (concentraţia gazului în condiţii normale): nL = 2,687 · 1025 m-3
- Constanta gazelor: Kmol
JT
VpR m
⋅=
⋅= 3143,8
0
00
- Numărul lui Avogadro: NA = 6,02252 · 1023 mol-1
- Constanta Boltzmann: KJ
NRk
A
231038,1 −⋅==
- Echivalentul mecanic al caloriei: Jechiv QL
= = 4,1868 TIcal
J