rezumdfat curs dis-m popa
DESCRIPTION
cvTRANSCRIPT
1
Dinamica Constructiilor si Inginerie Seismica
Anul de studiu III Specializari: CCIA, ACH, IFDR, IEC
Titular de curs: ş.l.dr.ing. Mirela Popa Conditii de participare la examen:
- Participarea la sesiunea curentă -- finalizarea şi susŃinerea celor două teme de casă, până cel târziu în săptămânile 13, 14
- Participarea la sesiunea de restanŃe - finalizarea şi susŃinerea celor două teme de casă, la un termenul afisat la vizier, anterior datei de sustinere a restanŃelor
Mod de evaluare - examen scris: media a 3 note: două pentru aplicatii numerice si una pentru
aspecte teoretice - posibilítate de evaluare pe parcurs prin examen partial din capitolele de
dinamica a sitemelor cu 1 gld.; conditie de participare la examenul parŃial – finalizarea si sustinere temei 1
Cap.1. Introducere: 1. Obiectivele analizei dinamice si diferenŃele faŃă de analiza statică. 2. Clasificarea acŃiunilor dinamice. 3. Modelarea sistemelor dinamice. 4. Ipoteze simplificatoare în calculul dinamic
Obiectivul analizei dinamice este acela de a determina răspunsul (deplasări, eforturi,
tensiuni) dezvoltat în structuri supuse unei acŃiuni dinamice care are ca efect mişcarea structurii.
AcŃiunea dinamică este o acŃiune a cărei intensitate, direcŃie, sens, punct de aplicaŃie variază
în timp. Răspunsul structurii la o astfel de acŃiune va fi şi el variabil în timp.
Caracteristici specifice analizei dinamice
• prezenŃa factorului timp .
• prezenŃa forŃelor de inerŃie - pentru o analiză dinamică sunt necesare informaŃii despre masa
structurii.
• amortizarea datorată multiplelor mecanisme de disipare a energiei.
2
Răspunsul dinamic al unei structuri depinde de:
• natura acŃiunii dinamice;
• caracteristicile dinamice proprii ale structurii (sub forma perioadelor proprii sau a
modurilor proprii de vibraŃie), care depind de proprietăŃile inerŃiale ale structurii (masa) şi
caracteristicile elastice ale structurii (rigiditatea);
• capacitatea de amortizare a structurii care presupune disiparea energiei unui sistem
dinamic ca urmare a prezenŃei forŃelor rezistente
In funcŃie variabilitatea în timp, acŃiunile dinamice se poate clasifica în periodice şi
neperiodice
AcŃiunile dinamice aplicate unei structuri elastice generează o mişcare având caracterul unor
mici oscilaŃii în vecinătatea poziŃiei de echilibru stabil.
În funcŃie de cauzele care le produc vibraŃiile se pot clasifica în:
• Vibra Ńii libere – când structura este scoasă din poziŃia de echilibru de un
factor perturbator şi după încetarea acŃiunii factorului perturbator structura execută mişcarea
numai sub acŃiunea forŃelor elastice interioare
• Vibra Ńii for Ńate – care se produc sub acŃiunea unei cauze perturbatoare
exterioare care acŃionează pe întreaga durată a vibraŃiilor
Cel mai simplu model dinamic este constituit dintr-o masă conectată de un suport elastic
fixat în plan sau spaŃiu, aşa încât este posibilă mişcarea în timp (oscilaŃia) în jurul unei poziŃii de
echilibru. Dacă acestui sistem i se adaugă un sistem disipativ care modelează amortizarea se obŃine
un sistem dinamic complet.
Gradele de libertate dinamică reprezintă coordonatele dinamice independente care pot
defini complet poziŃia instantanee a unui sistem dinamic discret, la orice moment al mişcării.
Deplasările pe direcŃia coordonatelor dinamice reprezintă necunoscutele principale în analiza
dinamică, prin urmare numărul necunoscutelor dinamice este egal cu numărul GLD sau cu numărul
minim de legături necesare pentru a fixa sistemul dinamic în poziŃia de repaus.
Un exemplu de sistem cu 1 GLD este castelul de apă reprezentat în Fig. 1a care masa e
concentrată în la partea superioară; în analiza dinamică simplificată (care nu Ńine seama de
3
interacŃiunea fluid - pereŃii rezervorului) se poate un singur GLD şi anume translaŃia orizontală a
masei concentrate.
Pentru cadrul plan din Fig 1b, masele se consideră concentrate la nivelul riglelor, şi fiecare
din ele au o singură posibilitate de mişcare dacă se consideră perfect rigide faŃă de stâlpi. Deci
pentru cadrele plane, de fac parte din structuri cu planşee rigide, numărul gradelor de libertate este
egal cu cel planşeelor ce se pot translata.
Mărimea efectivă a amortizării este greu de evaluat. Coeficientul de amortizare care se nota
în continuare cu c (şi care prin multiplicare cu viteza furnizează forŃa de amortizare) se obŃine prin
extrapolarea rezultatelor obŃinute la testarea in situ a unor structuri asemănătoare.
Cu cât capacitatea de amortizare este mai ridicată, timpul necesar pentru încetarea completă
mişcării vibratorii este mai mic. Cea mai mică valoare a capacităŃii de amortizare pentru care este
eliminată complet vibraŃia sistemului, structura întorcându-se la poziŃia de echilibru printr-o mişcare
aperiodică se numeşte amortizare critică.
În mod obişnuit capacitatea de amortizare este exprimată sub forma fracŃiunii (procentului)
din amortizarea critică care reprezintă raportul dintre coeficientul efectiv de amortizare vâscoasă
şi coeficientul amortizării critice. crc
c=ν
Cap.2. Dinamica sistemelor cu 1 gld: 1. EcuaŃia de mişcare ptr acŃiuni directe şi acŃiuni indirecte. 2. VibraŃii libere neamortizate. 3. VibraŃii libere cu amortizare vâscoasă. 4. Răspunsul la acŃiuni armonice. 5. Răspunsul la acŃiuni neperiodice – impulsuri, forŃe arbitrare. 6. Răspuns spectral
AcŃiunile dinamice care se manifestă asupra sistemelor cu 1 GLD, funcŃie de direcŃia de aplicare a
forŃelor perturbatoare se pot clasifica în:
• acŃiuni dinamice directe aplicate direct elementelor portante ale sistemului oscilat, care sunt
descrise prin variaŃia intensităŃii forŃei funcŃie de timp şi au direcŃia gradelor de libertate
dinamică;
• ForŃa de inerŃie )()( tumtFi &&−=
• ForŃa de amortizare )()( tuctFa &=
4
• ForŃa elastică )()( tkutFe =
• ForŃa dinamică )(tF
EcuaŃia de mişcare va avea forma
)()()()( tFtFtFtF eai =++−
)()()()( tFtkutuctum =++ &&&
Prin particularizări ale ecuaŃiei se obŃine ecuaŃia diferenŃială a vibraŃiilor neamortizate pentru c=0,
respectiv a vibraŃiilor libere pentru F(t)=0.
• acŃiuni dinamice indirecte care se transmit structurilor prin medii de propagare (acŃiuni
seismice, explozii subterane, trafic) aplicate la baza de sprijin a structurii şi descrise prin variaŃia
acceleraŃiei mişcării terenului.
In cazul acŃiunilor indirecte care se manifestă asupra bazei de sprijin, structura va suferi o
deplasare de corp rigid împreună cu terenul, la care se adaugă deplasările elastice ale
structurii. Mişcarea absolută se compune din mişcarea de transport cu acceleraŃia bazei de
sprijin )(tug&& şi mişcarea relativă cu acceleraŃia )(tu&& .
)()()()()( tFtumtkutuctum g =−=++ &&&&&
VibraŃiile libere se execută în absenŃa unor forŃe perturbatoare, sub acŃiunea forŃelor elastice, după
ce sistemul a fost scos din poziŃia de repaus, aplicând un impuls iniŃial. Dacă se consideră situaŃia
ipotetică în care se neglijează amortizarea, EcuaŃia obŃinută arată periodicitatea mişcării, repetându-
se identic după trecerea unui interval de timp T, numit perioadă proprie. Cum perioada de variaŃie a
funcŃiei sin esteπ2 , se deduce că perioada proprie a mişcării este ][2
sTωπ= iar numărul de vibraŃii
efectuate într-o secundă reprezintă frecvenŃa ][2
1Hz
Tf
πω== . PulsaŃia proprie reprezintă numărul
de vibraŃii executat de sistem în π2 s. Cele trei mărimi perioada, pulsaŃia, frecvenŃa, depind numai
de caracteristicile intrinseci ale structurii, fiind independente de condiŃiile iniŃiale ale mişcării. Ele
reprezintă caracteristicile dinamice ale sistemelor cu 1GLD, fiind indispensabile oricărei analize
dinamice.
5
In cazul vibratiilor libere neamortizate se disting trei azuri de amortizare. Amortizarea subcritică
• Amplitudinea vibraŃiilor descreşte în timp după o lege exponenŃială tAetA β−=)(
• Mişcarea îşi păstrează caracterul oscilatoriu, are caracter armonic, cu pulsaŃia *ω , şi se
numeşte pseudoarmonică
• Intervalul de timp T* dintre două amplitudini succesive se numeşte pseudoperioada mişcării
şi este egală cu 2*
*
1
22
νωπ
ωπ
−==T
Decrementul logaritmic al amortizării este o mărime ce se poate determina experimental şi care face
legătura dintre răspunsul sistemului cu 1 GLD şi fracŃiunea din amortizarea critică. Acesta este
definit ca logaritmul natural al raportului dintre două amplitudini succesive, notate un şi un+1.
%20pentru 21
2
1
22lnln
22**
)(1
* <≅−
=−
=====∆+−
−
+
νπνν
πννω
πνωωπνωβ
β
β
TAe
Ae
u
uTt
t
n
n
AcŃiunea dinamică a unui motor electric sau unei maşini cu piese mobile neechilibrate în mişcare de
rotaŃie, se poate reprezenta matematic printr-o forŃa armonică de tipul
( )tFtF θsin)( 0= ,
în care F0 este amplitudinea forŃei, iar θ este pulsaŃia acŃiunii armonice, care se poate determina în
funcŃie de turaŃia motorului, notată cu n.
min]/[ unde],/[30
rotnsradnπθ =
Răspunsul staŃionar, in absenta amortizării, se obŃine din suprapunerea a două componente:
• vibraŃiile armonice având perioada proprie structurii )sin( tust ωωθµ ;
6
• vibraŃiile care au perioada forŃei armonice, care reprezintă vibraŃiile pur forŃate
( )tust θµ sin .
Proiectarea structurilor se face urmarind evitarea situatiilor in care se ajunge la valori apropiate ale
perioadelor proprii cu periodele factorilor perturbatori.
Integrala Dunhamel este o metodă generală de determinare a răspunsului dinamic sub acŃiunea unei
forŃe arbitrare. Deoarece integrala de convoluŃie se bazează pe principiul suprapunerii efectelor,
integrala Duhamel este valabilă numai pentru sisteme liniar elastice. Pentru încărcări dinamice
complicate sau care sunt descrise numeric prin valori discrete, răspunsul de determină prin
rezolvarea numerică a integralei.
Conceptul de răspuns spectral reprezintă mijlocul cel mai convenabil pentru a ilustra răspunsul de
vârf pentru orice sistem cu 1 GLD, la o acŃiune dinamică dată.
Reprezentarea grafică a răspunsului maxim (ca deplasare, viteză sau acceleraŃie) funcŃie de perioada
proprie şi de coeficientul din amortizarea critică pentru o acŃiunea dinamică dată se numeşte
răspuns spectral sau spectru de răspuns.
Cap.3. Dinamica sistemelor cu mai multe gld: 1. Modelare. 2. Moduri proprii de vibraŃie. 3. Definirea amortizării. 4. Metode de analiză dinamică
Având în vedere complexitatea configuraŃiilor structurale şi distribuŃia continuă a maselor, pentru
analiza dinamică sunt puŃine cazurile în care structurile sunt schematizate ca sisteme cu un gld. De
cele mai multe ori structurile reale sunt transformate îm sisteme oscilante cu un număr finit de
GLD.
Limitarea GLD se poate face prin modelare inerŃială sau prin modelarea cu ajutorul funcŃiilor de
formă.
VibraŃiile libere sunt descrise de ecuaŃia diferenŃială matricială 0=⋅+⋅ UKUM && ale cărei soluŃii
reprezintă caracteristicile dinamice ale sistemului cu n GLD
7
Perechile formate din perioada (pulsaŃia) proprie ωi şi forma deformată asociată {φ} i alcătuiesc un
mod propriu de vibraŃie. Modul fundamental de vibraŃie corespunde perioadei fundamentale.
Cunoaşterea modurilor de vibraŃie este necesară pentru determinarea răspunsului sistemelor liniare
la solicitări dinamice. Aşa cum se va vedea în capitolele următoare, răspunsul final este controlat în
cea mai mare măsură de primul mod de vibraŃie, iar participarea modurilor de vibraŃie superioare
scade odată cu scăderea perioadei proprii.
In analiza vibraŃiilor forŃate se va considera forma completă a ecuaŃiei diferenŃiale a mişcării:
)(tPKUUCUM =++ &&& Se pot folosi două procedee generale pentru rezolvarea ecuaŃiilor
diferenŃiale:
a. Suprapunerea modală care presupune transformarea sistemului (1) în ecuaŃii diferenŃiale
independente corespunzătoare modurilor proprii (ecuaŃii decuplate) şi determinarea răspunsului prin
suprapunerea răspunsurilor obŃinute separat pentru fiecare mod propriu de vibraŃie.
Această metodă se aplică doar sistemelor cu comportare liniar elastică deoarece se bazează pe
principiul suprapunerii efectelor.
Suprapunerea modală se poate aplica în două variante:
• Determinarea răspunsului instantaneu prin sumarea în timp a răspunsurilor modale;
• Sumarea probabilistică a răspunsurilor modale maxime.
Metoda este avantajoasă pentru acele sisteme la care răspunsul poate fi evaluat cu suficientă
precizie pentru primele câteva moduri proprii de vibraŃie. Acest caz apare dacă excitaŃia este
reprezentată în principal de componente cu frecvenŃe joase.
Dacă încărcarea este complexă şi variaŃia în timp conŃine componente semnificative de frecvenŃe
înalte sunt necesare mai multe moduri proprii pentru a obŃine o precizie satisfăcătoare a
răspunsului.
b. Integrarea numerică directă în paşi de timp şi determinarea răspunsului pas cu pas care
se impune ca metodă de rezolvare pentru sistemele cu comportare neliniară la care nu se
poate aplica principiul suprapunerii efectelor. Metoda este eficientă şi pentru cazul în care
pentru a se obŃine rezultate satisfăcătoare ar trebui să se folosească nu număr mare de
moduri proprii de vibraŃie.
8
Cap.4. NoŃiuni elementare de seismologie
Cap.5. Raspunsul seismic. 1. Sisteme cu 1 gld. 2. Spectre elastice de proiectare. 3. Spectre de răspuns ale sistemelor inelastice. 4. Sisteme cu mai multe gld
AcŃiunea produsă de mişcarea seismică imprimată bazei are caracter indirect, de aceea ecuaŃia de
condiŃie are forma [ ] 0)()()()( =+++ tkutuctutum g &&&&& sau )()()()( tumtkutuctum g&&&&& −=++
Variabilele )(tu , )(tu& , )(tu&& definesc răspunsul seismic instantaneu exprimat în mărimi relative.
Răspunsul dinamic al structurilor la acŃiuni seismice se poate determina prin una din următoarele
trei metode, sau variante ale acestora care se pot sintetiza astfel:
1) Metoda forŃelor statice echivalente – metodă simplificată, specifică analizelor globale care
determină o forŃă seismică de bază determinată pe baza modului fundamental de vibraŃie, care se
distribuie pe verticală sub forma forŃelor seismice de nivel
2) Metoda spectrelor seismice de răspuns – metodă folosită în mod curent în proiectarea
structurilor de rezistenŃă în care se determină valoarea forŃei seismice de bază pe baza
acceleraŃiilor spectrale corespunzătoare modurilor proprii semnificative.
OperaŃia de decuplare modală a răspunsului seismic total conduce la exprimarea condiŃiilor
de mişcare prin n ecuaŃii independente, fiecare descriind răspunsul dinamic al unui sistem
seismic formal cu 1 GLD ale cărui caracteristici dinamice proprii sunt identice cu cele
modale, numite sisteme dinamic echivalente.
Expresia forŃei tăietoare de bază modale maxime se va obŃine pe baza condiŃiilor de
echivalenŃă existente între caracteristicile dinamice proprii ale sistemelor cu n GLD si cu 1
GLD.
( )i
i
iiii SA
M
PSAmeF
*
2*
== unde ( )
∑
∑
=
=
==n
kkik
n
kkik
i
ii
m
m
M
Pme
1
2
2
1
*
2*
φ
φse numeşte masa echivalentă sau
masă modală.
9
3) Metoda integrării directe – bazată pe procedeul pas cu pas care permite reprezentarea
răspunsului seismic pe durata seismului, metodă laborioasă aplicată structurilor cu caracter de
unicat precum baraje, centrale nucleare, etc.
Cap.6. Normare seismica conform P100-1/2006: 1. Criterii pentru alegerea modelului structural şi a metodei de calcul. 2. Metoda forŃelor statice echivalente. 3. Metoda de calcul modal. Introducerea efectelor torsiunii ptr modele plane şi ptr
modele spaŃiale. 4. Descrierea acŃiunii seismice verticale. 5. Spectrele de proiectare funcŃie de fracŃiunea din amortizarea critică. 6. Combinarea efectelor componentelor acŃiunii seismice. 7. Rosturi seismice. 8. Verificarea deplasărilor relative. 9. Ductilitate pentru oŃel si beton - prevederi ale codului asigurarea ductilit ăŃii
Normarea seismică presupune
• alegerea nivelului de asigurare al construcŃiilor diferenŃiat funcŃie de clasa de importanŃă şi de
expunere la cutremur în care construcŃia se încadrează. ImportanŃa construcŃiilor depinde de
consecinŃele prăbuşirii asupra vieŃii oamenilor, de importanŃa lor pentru siguranŃa publică şi
protecŃia civilă în perioada de imediat după cutremur şi de consecinŃele sociale şi economice ale
prăbuşirii sau avarierii grave.
• alegerea metodei de calcul ;
• alegerea modului în care se va descrie acŃiunea seismică : spectre sau acceleraograme. În cazul
utilizării spectrelor se va parcurge schema logică prezentată mai jos ;
• alegerea modelului structural.
În alegerea metodei de calcul, a modelului structural şi unui parametru de cod important (factorul de
comportare) este necesară încadrarea construcŃiei în categoria celor regulate sau neregulate.
CondiŃiile pentru caracterizarea construcŃiilor ca regulate sunt date în 4.2.3.2 şi 4.2.3.3.
Metoda fortelor statice echivalente determină forŃa tăietoare de bază corespunzătoare modului
fundamental, notată cu Fb, se determină cu relaŃia: λγ ⋅⋅⋅= mTSF dIb )( 1
unde:
• γI – factor de importanŃă – expunere, cu valori cuprinse între 0,8…1,4
10
• Sd(T1) – ordonata spectrului de răspuns de proiectare corespunzătoare perioadei fundamentale;
• T1 – perioada proprie fundamentală; aceasta se poate determina din calculul vibraŃiilor libere sau
se poate aproxima conorm relaŃiilor aproximative din anexa B a codului P100/2006
• m – masa totală a clădirii (suma maselor de nivel, obŃinute din gruparea încărcărilor
gravitaŃionale aşa cum se prevede în CR0-2005 în cazul grupării speciale);
• λ – factor de corecŃie care Ńine seama de contribuŃia modului propriu fundamental:
o λ=0,85 pentru perioada fundamentală mai mică decât perioada de control TC şi pentru
clădiri cu mai mult de două niveluri;
o λ=1 pentru celelalte situaŃii.
Deoarece metoda consideră în exclusivitate modul fundamental de vibraŃie, un calcul dinamic
pentru determinarea modurilor proprii de vibraŃie nu se justifică şi în acest caz devin necesare
formulele simplificate pentru estimarea perioadei fundamentale, prezentate în secŃiunea B2 a
codului de proiectare seismică, iar coeficienŃii de repartizare pe verticală se vor determina pe baza
aproximării formei deformate corespunzătoare modului fundamental de vibraŃie cu una liniară.
Dacă evaluarea forŃei tăietoare de bază se face folosind metoda calculului modal se vor considera
modurile proprii cu o contribuŃie semnificativă la răspunsul seismic total. Criteriul de identificare a
modurilor proprii semnificative se bazează pe masele modale. Masa modală efectivă asociată
modului propriu de vibraŃie i (masa echivalentă mei )se determină cu relaŃia:
∑
∑
=
=
=n
kkik
n
kkik
i
m
m
me
1
2
2
1
φ
φ
unde kiφ - componenta vectorului propriu în modul de vibraŃie i, pe direcŃia gradului de libertate
dinamică de translaŃie la nivelul k; mk - masa concentrată la nivelul k
ForŃa tăietoare de bază Fbi aplicată pe direcŃia de acŃiune a mişcării seismice în modul de vibraŃie i
este: iidIbi meTSF )(γ= ForŃa de bază totală se obŃine cu relaŃia de compunere modală:
∑=
=n
ibib FF
1
2
11
ForŃele seismice de nivel, pentru fiecare mod propriu considerat se obŃin prin multiplicarea forŃei
de bază modale cu coeficienŃi de distribuŃie modali
∑=
==n
kkik
kikbikibiki
m
mFdFF
1
φ
φ
ApariŃia momentelor de torsiune cu caracter accidental este posibilă şi în cazul structurilor
simetrice datorită neomogenităŃii materialelor, nesincronismului mişcării seismice de bază. In acest
sens normativul P100-1-2006, la secŃiunea 4.5.2.1 prevede considerarea efectelor de torsiune
accidentală prin introducerea unei excentricităŃi accidentale adiŃionale. Aceasta se consideră pentru
fiecare direcŃie de calcul şi pentru fiecare nivel şi se raportează la centrul maselor. Pentru a
considera efectele de torsiune produse de existenŃa nesimetriilor precum si efectul unor
excentricitati accidentale, calculul pe modelul plan trebuie corectat prin determinarea fortelor
seismice de nivel suplimentare care revin subsistemelor plane care alcatuiesc modelul.
In secŃiunea 4.5.3.2.4 a normativului se indică modul în care forŃele seismice de nivel obŃinute
pentru modelele plane asociate la două direcŃii principale ortogonale se distribuie subsistemelor
plane componente din fiecare direcŃie
Daca se utilizează un model spaŃial, efectul de torsiune produs de o excentricitate accidentală se
poate considera prin introducerea la fiecare nivel a unui moment de torsiune iii FeM =
In P100/2006 la 2.2.2 şi 2.2.3 se vorbeşte despre verificarea deplasărilor relative de nivel iar la
4.5.4 despre calculul deformaŃiilor; aceste verificari se fac conform Anexei E din P100/2006 pentru
cele două stări limit ă